在鑄(zhu)(zhu)錠凝固(gu)過(guo)程中，增(zeng)加壓力(li)(li)能夠改善鑄(zhu)(zhu)型(xing)和(he)鑄(zhu)(zhu)錠的(de)接觸環境(jing)，為了深入(ru)研(yan)究壓力(li)(li)強化(hua)鑄(zhu)(zhu)錠和(he)鑄(zhu)(zhu)型(xing)間換熱的(de)效(xiao)果，在能量(liang)(liang)守恒的(de)基礎上，運用導熱微(wei)分方(fang)程，建立(li)換熱系數的(de)反算模型(xing)，量(liang)(liang)化(hua)壓力(li)(li)對換熱系數的(de)影響(xiang)規律。該模型(xing)包含傳熱正問(wen)題模型(xing)和(he)傳熱反問(wen)題模型(xing)。

1.傳熱正(zheng)問題(ti)模型

  凝(ning)(ning)(ning)固(gu)(gu)過程(cheng)中的(de)熱(re)(re)量(liang)(liang)傳(chuan)輸是凝(ning)(ning)(ning)固(gu)(gu)進行的(de)驅動力(li)，直接關系著金(jin)(jin)屬(shu)液(ye)相凝(ning)(ning)(ning)固(gu)(gu)的(de)整個進程(cheng)。凝(ning)(ning)(ning)固(gu)(gu)過程(cheng)中，熱(re)(re)量(liang)(liang)通過金(jin)(jin)屬(shu)液(ye)相、已凝(ning)(ning)(ning)固(gu)(gu)的(de)金(jin)(jin)屬(shu)固(gu)(gu)相、鑄(zhu)(zhu)錠－鑄(zhu)(zhu)型(xing)界面（氣隙等）和鑄(zhu)(zhu)型(xing)的(de)熱(re)(re)阻向(xiang)環境傳(chuan)輸。因(yin)存在凝(ning)(ning)(ning)固(gu)(gu)潛(qian)熱(re)(re)的(de)釋(shi)放，凝(ning)(ning)(ning)固(gu)(gu)是一個有熱(re)(re)源(yuan)的(de)非穩態傳(chuan)熱(re)(re)過程(cheng)，基于凝(ning)(ning)(ning)固(gu)(gu)過程(cheng)熱(re)(re)傳(chuan)導(dao)(dao)的(de)能量(liang)(liang)守(shou)恒原理，柱坐標下鑄(zhu)(zhu)錠和鑄(zhu)(zhu)型(xing)的(de)導(dao)(dao)熱(re)(re)分(fen)方(fang)程(cheng)可表示為:

  鋼(gang)液釋放(fang)凝(ning)固(gu)潛(qian)熱(re)(re)(re)(re)(re)，進而在體(ti)積(ji)單(dan)元內(nei)(nei)產生內(nei)(nei)熱(re)(re)(re)(re)(re)源q;在運(yun)用數值離散的(de)(de)(de)方法(fa)求解導熱(re)(re)(re)(re)(re)微分方程(cheng)時，凝(ning)固(gu)潛(qian)熱(re)(re)(re)(re)(re)的(de)(de)(de)處(chu)理方法(fa)通(tong)常有四種(zhong)，分別為(wei)(wei)等(deng)效比(bi)熱(re)(re)(re)(re)(re)法(fa)、熱(re)(re)(re)(re)(re)焓法(fa)、溫度回(hui)升法(fa)以(yi)及源項處(chu)理法(fa)。孫天亮對四種(zhong)凝(ning)固(gu)潛(qian)熱(re)(re)(re)(re)(re)的(de)(de)(de)處(chu)理法(fa)進行比(bi)較發現，源項處(chu)理法(fa)最為(wei)(wei)精確(que)，其次是(shi)等(deng)效比(bi)熱(re)(re)(re)(re)(re)法(fa)，誤差(cha)較大(da)的(de)(de)(de)是(shi)溫度回(hui)升法(fa)和熱(re)(re)(re)(re)(re)焓法(fa)；在一般情(qing)況下，為(wei)(wei)了簡化(hua)計(ji)算和降(jiang)低編程(cheng)難度，可采用等(deng)效比(bi)熱(re)(re)(re)(re)(re)法(fa)處(chu)理凝(ning)固(gu)潛(qian)熱(re)(re)(re)(re)(re)。因此，在非穩態條件下，內(nei)(nei)熱(re)(re)(re)(re)(re)源與凝(ning)固(gu)潛(qian)熱(re)(re)(re)(re)(re)的(de)(de)(de)關系可表示為(wei)(wei):

  此(ci)外，由于鑄(zhu)(zhu)錠(ding)(ding)的凝固收縮和鑄(zhu)(zhu)型(xing)(xing)的受熱(re)膨脹，鑄(zhu)(zhu)錠(ding)(ding)和鑄(zhu)(zhu)型(xing)(xing)接觸隨之發生變化(hua)，當鑄(zhu)(zhu)錠(ding)(ding)和鑄(zhu)(zhu)型(xing)(xing)間氣隙(xi)形(xing)成以后，鑄(zhu)(zhu)錠(ding)(ding)向(xiang)鑄(zhu)(zhu)型(xing)(xing)的傳(chuan)熱(re)方(fang)式不只是簡單(dan)的傳(chuan)導傳(chuan)熱(re)，同時存在(zai)小區域的對流和輻(fu)射(she)(she)傳(chuan)熱(re)，進而(er)加大了計(ji)算(suan)(suan)的復雜(za)性(xing)(xing)，為了降低計(ji)算(suan)(suan)的復雜(za)性(xing)(xing)和難度，采用(yong)等(deng)效界面換熱(re)系數hi來替代氣隙(xi)形(xing)成后鑄(zhu)(zhu)錠(ding)(ding)和鑄(zhu)(zhu)型(xing)(xing)間復雜(za)的傳(chuan)導、對流和輻(fu)射(she)(she)傳(chuan)熱(re)過程，在(zai)不考慮(lv)間隙(xi)比熱(re)容的情況下，等(deng)效界面換熱(re)系數h;計(ji)算(suan)(suan)方(fang)法如下：

2. 傳熱反問題(ti)模型

  與正問題相(xiang)對應的(de)反問題，即(ji)在(zai)求解(jie)傳熱問題時，以(yi)溫(wen)度場(chang)為已知(zhi)量，對邊(bian)(bian)界(jie)條(tiao)件(jian)或(huo)初(chu)始條(tiao)件(jian)進(jin)行(xing)計算的(de)過程(cheng)。傳熱反問題的(de)研究從20世紀60年代以(yi)來得(de)到(dao)了空前的(de)進(jin)步(bu)與應用。在(zai)鑄造過程(cheng)中，鑄錠和(he)鑄型(xing)間邊(bian)(bian)界(jie)條(tiao)件(jian)的(de)反問題也一直備受關注。通傳熱正問題模型(xing)可(ke)知(zhi)，在(zai)鑄錠和(he)鑄型(xing)物性參數、初(chu)始條(tiao)件(jian)以(yi)及除鑄錠和(he)鑄型(xing)間邊(bian)(bian)界(jie)條(tiao)件(jian)以(yi)外，其他邊(bian)(bian)界(jie)條(tiao)件(jian)可(ke)知(zhi)的(de)情(qing)況下。溫(wen)度場(chang)可(ke)表示成(cheng)隨鑄錠和(he)鑄型(xing)間界(jie)面換(huan)熱系數變(bian)化的(de)函數，即(ji)

  利(li)用傳(chuan)熱(re)反問(wen)(wen)題(ti)模型，運用數(shu)值(zhi)(zhi)離散的方(fang)法(fa)求解界(jie)面換熱(re)系(xi)(xi)數(shu)的過(guo)程，相當于依照一定(ding)的方(fang)法(fa)或者規(gui)律(lv)選(xuan)定(ding)界(jie)面換熱(re)系(xi)(xi)數(shu)，并以此作為已(yi)知邊(bian)界(jie)條件(jian)，利(li)用傳(chuan)熱(re)正問(wen)(wen)題(ti)計算出相應的溫(wen)度(du)場(chang)(chang)，如果溫(wen)度(du)場(chang)(chang)的計算值(zhi)(zhi)與測量(liang)值(zhi)(zhi)之間的偏(pian)差最小(xiao)，那么選(xuan)定(ding)的界(jie)面換熱(re)系(xi)(xi)數(shu)最接近(jin)真實值(zhi)(zhi)。為了度(du)量(liang)溫(wen)度(du)場(chang)(chang)計算值(zhi)(zhi)與測量(liang)值(zhi)(zhi)之間的偏(pian)差，利(li)用最小(xiao)二乘法(fa)構(gou)建(jian)以下函數(shu)關系(xi)(xi)

  因此，在(zai)給(gei)定界(jie)(jie)面(mian)換(huan)熱(re)系(xi)數(shu)(shu)(shu)初(chu)始值(zhi)的情況下，利用式（2-151)可(ke)(ke)(ke)對(dui)界(jie)(jie)面(mian)換(huan)熱(re)系(xi)數(shu)(shu)(shu)h進行迭(die)代(dai)求解(jie)，每次迭(die)代(dai)均利用傳熱(re)正問題模(mo)(mo)型對(dui)熱(re)電偶測量點的溫度T(h)進行計算；當迭(die)代(dai)結果滿(man)足精度要(yao)求時，即可(ke)(ke)(ke)獲得接(jie)近界(jie)(jie)面(mian)換(huan)熱(re)系(xi)數(shu)(shu)(shu)真實值(zhi)的h.對(dui)于一(yi)維導熱(re)過(guo)程，界(jie)(jie)面(mian)換(huan)熱(re)系(xi)數(shu)(shu)(shu)反算模(mo)(mo)型求解(jie)過(guo)程中(zhong)可(ke)(ke)(ke)用如圖(tu)2-77所示(shi)的幾何(he)模(mo)(mo)型，除了鑄(zhu)錠和鑄(zhu)型間邊(bian)(bian)界(jie)(jie)條(tiao)(tiao)件以外(wai)，模(mo)(mo)型中(zhong)還包含(han)兩(liang)個邊(bian)(bian)界(jie)(jie)條(tiao)(tiao)件，分別為鑄(zhu)錠心部邊(bian)(bian)界(jie)(jie)條(tiao)(tiao)件（B1)和外(wai)表面(mian)邊(bian)(bian)界(jie)(jie)條(tiao)(tiao)件（B2).

3. 正/反傳熱問題的數(shu)值求解方法

  數值(zhi)離散(san)(san)方(fang)(fang)法(fa)(fa)(fa)主要包含有(you)限(xian)(xian)元(yuan)、有(you)限(xian)(xian)體(ti)(ti)積(ji)(ji)及有(you)限(xian)(xian)差(cha)(cha)分(fen)法(fa)(fa)(fa)。有(you)限(xian)(xian)元(yuan)法(fa)(fa)(fa)的(de)(de)(de)基礎是(shi)變分(fen)原理和(he)(he)加(jia)權余量(liang)(liang)(liang)法(fa)(fa)(fa)，其基本求(qiu)(qiu)解思想是(shi)把(ba)計算域(yu)劃(hua)分(fen)為(wei)(wei)有(you)限(xian)(xian)個(ge)(ge)互不(bu)(bu)重疊的(de)(de)(de)單元(yuan)，在每(mei)個(ge)(ge)單元(yuan)內，選(xuan)擇一些合適的(de)(de)(de)節(jie)(jie)點(dian)作為(wei)(wei)求(qiu)(qiu)解函數的(de)(de)(de)插(cha)值(zhi)點(dian)，將(jiang)微(wei)(wei)分(fen)方(fang)(fang)程(cheng)中(zhong)的(de)(de)(de)變量(liang)(liang)(liang)改寫(xie)成由各變量(liang)(liang)(liang)或其導數的(de)(de)(de)節(jie)(jie)點(dian)值(zhi)與(yu)所選(xuan)用的(de)(de)(de)插(cha)值(zhi)函數組(zu)成的(de)(de)(de)線性表達式(shi)(shi)(shi)(shi)，借助變分(fen)原理或加(jia)權余量(liang)(liang)(liang)法(fa)(fa)(fa)，將(jiang)微(wei)(wei)分(fen)方(fang)(fang)程(cheng)離散(san)(san)求(qiu)(qiu)解。有(you)限(xian)(xian)體(ti)(ti)積(ji)(ji)法(fa)(fa)(fa)的(de)(de)(de)基本思路(lu)是(shi)將(jiang)計算區域(yu)劃(hua)分(fen)為(wei)(wei)一系列不(bu)(bu)重復(fu)的(de)(de)(de)控(kong)制(zhi)(zhi)體(ti)(ti)積(ji)(ji)，并使每(mei)個(ge)(ge)網(wang)格(ge)(ge)(ge)(ge)點(dian)周圍有(you)一個(ge)(ge)控(kong)制(zhi)(zhi)體(ti)(ti)積(ji)(ji)；將(jiang)待解的(de)(de)(de)微(wei)(wei)分(fen)方(fang)(fang)程(cheng)對(dui)每(mei)一個(ge)(ge)控(kong)制(zhi)(zhi)體(ti)(ti)積(ji)(ji)積(ji)(ji)分(fen)，便得出一組(zu)離散(san)(san)方(fang)(fang)程(cheng)。其中(zhong)的(de)(de)(de)未(wei)知數是(shi)網(wang)格(ge)(ge)(ge)(ge)點(dian)上因(yin)變量(liang)(liang)(liang)的(de)(de)(de)數值(zhi)。有(you)限(xian)(xian)差(cha)(cha)分(fen)法(fa)(fa)(fa)是(shi)將(jiang)求(qiu)(qiu)解域(yu)劃(hua)分(fen)為(wei)(wei)差(cha)(cha)分(fen)網(wang)格(ge)(ge)(ge)(ge)，用有(you)限(xian)(xian)個(ge)(ge)網(wang)格(ge)(ge)(ge)(ge)節(jie)(jie)點(dian)代替連續的(de)(de)(de)求(qiu)(qiu)解域(yu)，以(yi)泰勒級數展開等方(fang)(fang)法(fa)(fa)(fa)，把(ba)控(kong)制(zhi)(zhi)方(fang)(fang)程(cheng)中(zhong)的(de)(de)(de)導數用網(wang)格(ge)(ge)(ge)(ge)節(jie)(jie)點(dian)上函數值(zhi)的(de)(de)(de)差(cha)(cha)商代替進行(xing)離散(san)(san)，從(cong)而(er)建立以(yi)網(wang)格(ge)(ge)(ge)(ge)節(jie)(jie)點(dian)上的(de)(de)(de)值(zhi)為(wei)(wei)未(wei)知數的(de)(de)(de)代數方(fang)(fang)程(cheng)組(zu)。對(dui)于有(you)限(xian)(xian)差(cha)(cha)分(fen)格(ge)(ge)(ge)(ge)式(shi)(shi)(shi)(shi)，從(cong)格(ge)(ge)(ge)(ge)式(shi)(shi)(shi)(shi)的(de)(de)(de)精度來(lai)劃(hua)分(fen)，有(you)一階格(ge)(ge)(ge)(ge)式(shi)(shi)(shi)(shi)、二階格(ge)(ge)(ge)(ge)式(shi)(shi)(shi)(shi)和(he)(he)高階格(ge)(ge)(ge)(ge)式(shi)(shi)(shi)(shi)。從(cong)差(cha)(cha)分(fen)的(de)(de)(de)空間(jian)形式(shi)(shi)(shi)(shi)來(lai)考(kao)慮，可分(fen)為(wei)(wei)中(zhong)心格(ge)(ge)(ge)(ge)式(shi)(shi)(shi)(shi)和(he)(he)逆風格(ge)(ge)(ge)(ge)式(shi)(shi)(shi)(shi)。考(kao)慮時間(jian)因(yin)子(zi)的(de)(de)(de)影(ying)響，差(cha)(cha)分(fen)格(ge)(ge)(ge)(ge)式(shi)(shi)(shi)(shi)還可以(yi)分(fen)為(wei)(wei)顯格(ge)(ge)(ge)(ge)式(shi)(shi)(shi)(shi)、隱(yin)格(ge)(ge)(ge)(ge)式(shi)(shi)(shi)(shi)、顯隱(yin)交(jiao)替格(ge)(ge)(ge)(ge)式(shi)(shi)(shi)(shi)等。

  以隱式有限(xian)差分為例，對通式（2-152)進行數值離散(san)，二階導數采用二階中心差商(shang)形(xing)式，經整理得：

  為了(le)更好地說(shuo)明壓力(li)對界(jie)(jie)面(mian)(mian)換熱(re)系數的影響，以高氮鋼P2000加壓凝固(gu)過(guo)程(cheng)的傳熱(re)現象為例，采用4根雙鉑銠（B型(xing)）熱(re)電偶，通過(guo)埋設熱(re)電偶測(ce)溫實驗測(ce)量凝固(gu)過(guo)程(cheng)鑄(zhu)(zhu)(zhu)錠(ding)和(he)(he)鑄(zhu)(zhu)(zhu)型(xing)溫度變化(hua)曲線，采用兩個(ge)位(wei)移傳感器測(ce)量凝固(gu)過(guo)程(cheng)中(zhong)鑄(zhu)(zhu)(zhu)型(xing)和(he)(he)鑄(zhu)(zhu)(zhu)錠(ding)的位(wei)移變化(hua)情況(kuang)，獲得凝固(gu)過(guo)程(cheng)中(zhong)鑄(zhu)(zhu)(zhu)錠(ding)和(he)(he)鑄(zhu)(zhu)(zhu)型(xing)界(jie)(jie)面(mian)(mian)氣隙演(yan)變規(gui)律，測(ce)量裝置(zhi)示(shi)意圖和(he)(he)實物圖如圖2-79所示(shi)。

  澆(jiao)(jiao)注(zhu)結束(shu)后，在0.5MPa、0.85MPa和(he)1.2MPa下的(de)(de)鋼(gang)液(ye)(ye)凝固(gu)過(guo)程中(zhong)，鑄(zhu)(zhu)錠(ding)(ding)和(he)鑄(zhu)(zhu)型溫(wen)度(du)(du)變化曲線(xian)的(de)(de)測(ce)量結果如圖2-80所(suo)示(shi)，溫(wen)度(du)(du)變化曲線(xian)測(ce)量的(de)(de)時間(jian)(jian)(jian)區間(jian)(jian)(jian)為澆(jiao)(jiao)注(zhu)結束(shu)后的(de)(de)300s以(yi)內(nei)，且鑄(zhu)(zhu)錠(ding)(ding)和(he)鑄(zhu)(zhu)型在不(bu)同壓力(li)下的(de)(de)溫(wen)度(du)(du)變化趨勢基本一(yi)致(zhi)。以(yi)0.5MPa下的(de)(de)溫(wen)度(du)(du)變化曲線(xian)為例，如圖2-80(a)所(suo)示(shi)，在初始階(jie)段，2nd和(he)4h曲線(xian)上溫(wen)度(du)(du)均存在陡升(sheng)和(he)振蕩(dang)階(jie)段，這主要是(shi)在測(ce)溫(wen)初期(qi)，熱(re)(re)電偶與鋼(gang)液(ye)(ye)接觸(chu)后的(de)(de)自(zi)身預熱(re)(re)，以(yi)及(ji)澆(jiao)(jiao)注(zhu)引起鋼(gang)液(ye)(ye)的(de)(de)湍(tuan)流所(suo)致(zhi)［104];隨(sui)著(zhu)鋼(gang)液(ye)(ye)凝固(gu)的(de)(de)進(jin)行(xing)，由于鑄(zhu)(zhu)錠(ding)(ding)不(bu)斷向(xiang)鑄(zhu)(zhu)型傳熱(re)(re)，致(zhi)使鑄(zhu)(zhu)錠(ding)(ding)的(de)(de)溫(wen)度(du)(du)（2nd和(he)4h)逐漸減小，而(er)鑄(zhu)(zhu)型的(de)(de)溫(wen)度(du)(du)（1st和(he)3rd)隨(sui)之(zhi)增加。此外，測(ce)溫(wen)位置相近的(de)(de)3rd和(he)4th曲線(xian)之(zhi)間(jian)(jian)(jian)存在較大的(de)(de)溫(wen)差，這主要是(shi)由于鑄(zhu)(zhu)錠(ding)(ding)和(he)鑄(zhu)(zhu)型間(jian)(jian)(jian)氣隙形成后產生的(de)(de)巨大熱(re)(re)阻Rair-cap(=1/hi),其(qi)中(zhong)h為鑄(zhu)(zhu)錠(ding)(ding)和(he)鑄(zhu)(zhu)型間(jian)(jian)(jian)的(de)(de)換熱(re)(re)系數。

  不同壓(ya)力(li)下(xia)鑄型(xing)溫度(du)(du)的(de)(de)增(zeng)長速(su)率（15t和3rd)和鑄錠(ding)(ding)(ding)的(de)(de)冷卻(que)速(su)率（2d和4h)如圖(tu)2-81所示，當壓(ya)力(li)從(cong)0.5MPa增(zeng)加(jia)(jia)至1.2MPa時(shi)，鑄錠(ding)(ding)(ding)內2md和4h熱(re)(re)電偶(ou)測溫點(dian)冷卻(que)速(su)率的(de)(de)增(zeng)量(liang)(liang)分別為0.335K/s和0.605K/s.與此(ci)同時(shi)，在(zai)澆注結束后300s時(shi)，鑄錠(ding)(ding)(ding)內2d和4h測溫位置之間(jian)的(de)(de)平均溫度(du)(du)梯度(du)(du)從(cong)4.0K/mm增(zeng)加(jia)(jia)到了(le)8.6K/mm.由導熱(re)(re)的(de)(de)傅里葉(xie)定律（Qingor=αGr,α為19Cr14Mn0.9N鑄錠(ding)(ding)(ding)的(de)(de)導熱(re)(re)系(xi)數，Qingot為熱(re)(re)通(tong)量(liang)(liang)）可知，隨(sui)著壓(ya)力(li)的(de)(de)增(zeng)加(jia)(jia)，鑄錠(ding)(ding)(ding)內沿度(du)(du)梯度(du)(du)方向(xiang)上的(de)(de)熱(re)(re)通(tong)量(liang)(liang)增(zeng)大(da)。此(ci)外，根據(ju)能量(liang)(liang)守恒(heng)定律（即Q=Qingot,Q為鑄錠(ding)(ding)(ding)和鑄型(xing)間(jian)的(de)(de)熱(re)(re)通(tong)量(liang)(liang)），鑄錠(ding)(ding)(ding)和鑄型(xing)間(jian)的(de)(de)熱(re)(re)通(tong)量(liang)(liang)也隨(sui)之增(zeng)加(jia)(jia)。因此(ci)，增(zeng)加(jia)(jia)壓(ya)力(li)能夠顯(xian)著加(jia)(jia)快鑄錠(ding)(ding)(ding)的(de)(de)冷卻(que)以及(ji)強化鑄錠(ding)(ding)(ding)和鑄型(xing)間(jian)的(de)(de)換熱(re)(re)。

  在(zai)0.5MPa、0.85MPa和(he)(he)1.2MPa壓力下(xia)的(de)(de)鋼液凝(ning)(ning)固過(guo)程中(zhong)(zhong)，鑄(zhu)錠和(he)(he)鑄(zhu)型的(de)(de)溫度測量值(zhi)作為(wei)輸入值(zhi)（圖2-80),運用驗(yan)證后的(de)(de)反算模(mo)型，對(dui)鑄(zhu)錠和(he)(he)鑄(zhu)型間(jian)界面換(huan)熱(re)系數(shu)(shu)隨(sui)時(shi)間(jian)的(de)(de)變化規律進行反算，反算過(guo)程中(zhong)(zhong)時(shi)間(jian)步長(chang)Δt取值(zhi)為(wei)0.75s,空間(jian)步長(chang)Δr取值(zhi)為(wei)1mm,常數(shu)(shu)β和(he)(he)8分別為(wei)10-10和(he)(he)200.換(huan)熱(re)系數(shu)(shu)的(de)(de)反算結(jie)果分別為(wei)hos、ho85和(he)(he)h2,隨(sui)時(shi)間(jian)的(de)(de)變化規律如圖2-82所(suo)示，由于(yu)Δt和(he)(he)8乘積為(wei)150s,結(jie)合Beck非線性估算法(fa)本身(shen)的(de)(de)特點，只能反算出凝(ning)(ning)固前期(qi)(qi)150s內hos、ho.85和(he)(he)h2隨(sui)時(shi)間(jian)的(de)(de)變化規律。此(ci)外，因(yin)熱(re)電偶(ou)本身(shen)的(de)(de)預熱(re)以及澆注(zhu)引起鋼液的(de)(de)湍流，導致2nd和(he)(he)4th熱(re)電偶(ou)的(de)(de)在(zai)前30s內存在(zai)較大的(de)(de)波(bo)動，因(yin)此(ci)反算出的(de)(de)界面換(huan)熱(re)系數(shu)(shu)在(zai)前期(qi)(qi)存在(zai)一(yi)定(ding)的(de)(de)波(bo)動，其中(zhong)(zhong)h2最大，其次是ho.85,ho5最小(xiao)。

  擬(ni)合后的參數(shu)(shu)Adj.R-Square分別為0.9558、0.9716和0.9692,說(shuo)明擬(ni)合度高，反(fan)算結果和經驗(yan)公(gong)式相符。通過對(dui)比不同壓(ya)力(li)下反(fan)算出的界(jie)面換熱系(xi)數(shu)(shu)可知(zhi)，隨著(zhu)壓(ya)力(li)的增加(jia)，界(jie)面換熱系(xi)數(shu)(shu)增大，鑄(zhu)錠和鑄(zhu)型間界(jie)面換熱條件得(de)到明顯改善(shan)，充分說(shuo)明壓(ya)力(li)在19Cr14Mn0.9N含(han)氮鋼的凝固過程中，起到了十分顯著(zhu)的強化冷(leng)卻(que)作用。

  眾所周知(zhi)，在某一時刻下，界面換(huan)(huan)熱系(xi)(xi)數(shu)與(yu)壓(ya)力呈(cheng)現多項(xiang)式(shi)(shi)關系(xi)(xi)。為了(le)獲得19Cr14Mn0.9N 含氮鋼(gang)界面換(huan)(huan)熱系(xi)(xi)數(shu)與(yu)壓(ya)力之間的(de)關系(xi)(xi)，可采用(yong)多項(xiang)式(shi)(shi)擬(ni)合的(de)方式(shi)(shi)對界面換(huan)(huan)熱系(xi)(xi)數(shu)與(yu)壓(ya)力關系(xi)(xi)進行擬(ni)合，擬(ni)合關系(xi)(xi)式(shi)(shi)為